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Velocidad de Órbita

Es la velocidad que debe llevar un cuerpo para orbitar a otro a una altura determinada sobre su superficie. Como podemos aproximar las órbitas a circulares, la distancia al centro y velocidad se mantendrá constante. Si el cuerpo está a una altura hh sobre la superficie del cuerpo, se encuentra a una distancia r=R+hr \, = \, R + h del centro del planeta grande. Sabiendo esto y la masa MM del planeta grande:

vorbita=GMrv_{orbita} \, = \, \sqrt{\frac{GM}{r}}

Además, como es una órbita circular a velocidad constante, el satélite describe un MCU, por lo que:

ω=vrT= 2πrv \omega \, = \, \frac{v}{r} \rightarrow T \, = \,  \frac{2\pi r}{v}

T=4π2r3GM T = \sqrt{\frac{4\pi^{2} r^{3}}{GM}}

Que nos permite conocer el periodo de órbita del planeta.

Derivación de Fórmulas:

Estas fórmulas se obtienen directamente desde la Ley de Gravitación Universal y la Fuerza Centrípeta: Sabemos que el cuerpo describe un MCU, para lo cual es necesario que esté sujeto a una Fuerza Centrípeta, la cual es la Gravitatoria, pues no hay otra fuerza actuando sobre el cuerpo, entonces:

Fc=FGmac=GMmr2F_{c} \, = \, F_{G} \rightarrow ma_{c} \, = \, \frac{GMm}{r^{2}}

Sustitutendo en la fórmula ac=v2ra_{c} \, = \, \frac{v^{2}}{r} y simplificando las mm y rr:

v2=GMrv=GMrv^{2} \, = \, \frac{GM}{r}\rightarrow v \, = \, \sqrt{\frac{GM}{r}}

En cambio, si sustituimos ac=ω2r a_{c} \, = \, \omega^{2}r, obtenemos:

ω2=GMr34π2T2=GMr3\omega^{2} \, = \, \frac{GM}{r^{3}}\rightarrow \frac{4 \pi^{2}}{T^{2}} \, = \, \frac{GM}{r^{3}}

T=4π2r3GM T = \sqrt{\frac{4\pi^{2} r^{3}}{GM}}